導(dǎo)熱系數(shù)測(cè)試儀采用瞬態(tài)熱線法，含交叉線法和平行線法，主要測(cè)量固態(tài)和粉狀材料在不同溫度下導(dǎo)熱系數(shù)、導(dǎo)溫系數(shù)（熱擴(kuò)散系數(shù)）和比熱容。具有度、分辨率、復(fù)現(xiàn)性等點(diǎn)。由計(jì)算機(jī)控制行自動(dòng)測(cè)量。廣泛適用于研究院校、質(zhì)檢、廠礦等對(duì)材料的導(dǎo)熱系數(shù)測(cè)量。

本儀器是在我廠原HDRX2基礎(chǔ)上重新行開(kāi)發(fā)，提了測(cè)量度和重現(xiàn)性，結(jié)構(gòu)更加合理，使用更方便。型號(hào)分類：HDRX3A主要采用交叉熱線法（也可用平行線法測(cè)量5w/mk以下的材料）；HDRX3B采用平行線法，測(cè)量小于25w/mk的材料。

儀器參考標(biāo)準(zhǔn)：GB/5990-86《定形隔熱耐火制品導(dǎo)熱系數(shù)試驗(yàn)方法(熱線法)》；GB/T17106-1997《耐火材料導(dǎo)熱系數(shù)實(shí)驗(yàn)方法（平行線法）》；GB 11205-89《橡膠熱導(dǎo)率的測(cè)定（瞬態(tài)熱絲法）》; GB/T10297-1998《非金屬固體材料導(dǎo)熱系數(shù)的測(cè)定(熱線法)》等。

瞬態(tài)熱線法測(cè)量原理

瞬態(tài)熱線法的理論基礎(chǔ)是無(wú)限大介質(zhì)中的徑向維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。設(shè)有根半徑為ro的無(wú)限長(zhǎng)金屬線源豎直地插入液體中，線源的熱導(dǎo)率無(wú)限大，熱容量近似為零，液體和線源在初始時(shí)刻處于熱平衡，設(shè)平衡溫度為To，當(dāng)突然給線源加恒定的熱q時(shí)，熱量從線源傳遞給被測(cè)材料。

Carslaw和Jaeger基于材料對(duì)無(wú)限小、長(zhǎng)熱線源恒定熱的溫度響應(yīng)給出了熱線法計(jì)算材料導(dǎo)熱系數(shù)數(shù)學(xué)解：

                            （1）

式中θ為探頭溫升，T為t時(shí)刻探頭溫度，T0為探頭初始溫度，q為加熱率，λ為樣品導(dǎo)熱系數(shù)，α為樣品熱擴(kuò)散系數(shù)，r為測(cè)試徑向位置，Ei為數(shù)積分函數(shù)，其表達(dá)式為：

                                   （2）

其中μ=r2/4αt，當(dāng)r2/4αt << 1時(shí)，可用其前兩項(xiàng)表示，從而得到：

                          （3）

其中歐拉常數(shù)C=0.57726。對(duì)上式兩端取微分可得到樣品導(dǎo)熱系數(shù)：

                           （4）

以上推導(dǎo)忽略了探頭的尺寸和熱容等影響因素，實(shí)際測(cè)量中，由于探頭具有定體積和熱容，因此在探頭開(kāi)始加熱時(shí)，樣品溫升會(huì)有個(gè)時(shí)間滯后，在對(duì)數(shù)時(shí)間—溫升曲線圖上表現(xiàn)為非線性段，這個(gè)時(shí)間取決于探針尺寸和結(jié)構(gòu)，之后入線性段，后曲線將趨于平穩(wěn)。本儀器采用用篩選數(shù)據(jù)法取線性段上的數(shù)據(jù)行線性擬合，從而得到導(dǎo)熱系數(shù)值。當(dāng)材料的導(dǎo)熱系數(shù)已計(jì)算出，也就能計(jì)算出熱擴(kuò)散系數(shù)。

比熱容通過(guò)如下公式計(jì)算：

          C=λ/(a*p)

a：熱擴(kuò)散率，單位m2／s

λ：導(dǎo)熱系數(shù)，單位W／(m·K)

p：密度，單位g／m3

C：比熱容，單位KJ／(kg·K)